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Hieraus und aus (101f) bestimmt sich die x-Komponente des Vektors \mathfrak{g} , welcher die Dichte der elektromagnetischen Bewegungsgröße anzeigt:

\mathfrak{g}_{x}=\frac{1}{4\pi c}\left\{ \mathfrak{E}_{y}\mathfrak{H}_{z}-\mathfrak{E}_{z}\mathfrak{H}_{y}\right\} =\frac{\beta}{4\pi c}\left\{ \mathfrak{E}_{y}^{2}+\mathfrak{E}_{z}^{2}\right\} =\frac{\beta}{4\pi c\varkappa^{2}}\left\{ \mathfrak{E}_{0y}^{2}+\mathfrak{E}_{0z}^{2}\right\} .

Durch Integration über das Feld des Systemes \Sigma, dessen Volumelemente denen des ruhenden Systemes \Sigma_{0} durch (105) zugeordnet und daher im Verhältnis

dv:dv_{0}=\varkappa

verkleinert sind, folgt

(124d) \mathfrak{G}_{x}=\int dv\mathfrak{g}_{x}=\frac{\beta}{4\pi c\varkappa}\cdot\int dv_{0}\left\{ \mathfrak{E}_{0y}^{2}+\mathfrak{E}_{0z}^{2}\right\} .

Beachtet man ferner, daß in \Sigma_{0} das Feld dasjenige einer ruhenden Kugel ist, daß mithin aus Symmetriegründen

\int dv_{0}\mathfrak{E}_{0x}^{2}=\int dv_{0}\mathfrak{E}_{0y}^{2}=\int dv_{0}\mathfrak{E}_{0z}^{2}

gilt, so erhält man

\int\frac{dv_{0}}{8\pi}\left\{ \mathfrak{E}_{0y}^{2}+\mathfrak{E}_{0z}^{2}\right\} =\frac{2}{3}\int\frac{dv_{0}}{8\pi}\mathfrak{E}_{0}^{2}=\frac{2}{3}U_{0}.

Der Betrag des der Bewegungsrichtung des Heaviside-Ellipsoides parallelen Vektors \mathfrak{G} wird demnach

(124e) |\mathfrak{G}|=\frac{4}{3}\frac{\beta}{c\varkappa}U_{0}=\frac{2}{3}\frac{e^{2}}{ac^{2}}\frac{|\mathfrak{v}|}{\varkappa},\qquad\left\{ \varkappa=\sqrt{1-\beta^{2}}\right\} .

Aus der so bestimmten elektromagnetischen Bewegungsgröße folgt, auf Grund der allgemeinen Beziehung (103), die doppelte magnetische Energie

(124f) 2T=\frac{2}{3}\frac{e^{2}\beta^{2}}{a\varkappa}.

Hieraus und aus (124a) erhält man, für die gesamte elektromagnetische Energie des Heaviside-Ellipsoides, den Ausdruck

(124g) W=2T-L=\frac{e^{2}}{2a\varkappa}\left(1+\frac{\beta^{2}}{3}\right).