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	Max Abraham: Theorie der Elektrizität, Zweiter Band: Elektromagnetische Theorie der Strahlung, Zweite Auflage

Ferner lehrt der Vergleich von (Id, IIId) mit den Gl. (I, III) des § 48, daß in diesen Gleichungen den Vektoren $\mathfrak{e}, \mathfrak{h}$ dort, hier die Vektoren $4\pi\mathfrak{D}$ und $\mathfrak{H}$ entsprechen. Es liegt somit nahe, diese Vektoren beim Übergang zu $\Sigma'$ folgendermaßen zu transformieren:

(265)

$\left\{ \begin{array}{ccccc} 4\pi\mathfrak{D}'_{x}=4\pi\mathfrak{D}_{x}, & & \varkappa4\pi\mathfrak{D}'_{y}=4\pi\mathfrak{D}_{y}-\beta\mathfrak{H}_{z}, & & \varkappa4\pi\mathfrak{D}'_{z}=4\pi\mathfrak{D}_{z}-\beta\mathfrak{H}_{y};\\ \mathfrak{H}'_{x}=\mathfrak{H}_{x}, & & \varkappa\mathfrak{H}'_{y}=\mathfrak{H}_{y}+\beta4\pi\mathfrak{D}'_{z}, & & \varkappa\mathfrak{H}'_{z}=\mathfrak{H}_{z}-\beta4\pi\mathfrak{D}'_{y}. \end{array}\right.$

Nimmt man dies an, so gehen die Gleichungen (Id, III d) durch die Lorentzsche Transformation in die Grundgleichungen für ruhende Körper über:

(I'd)

$\mathrm{curl}'\ \mathfrak{H'}-\frac{\partial4\pi\mathfrak{D}'}{\partial l'}=4\pi\frac{\mathfrak{i}'}{c}$

(III'd)

$\mathrm{div}'\ 4\pi\mathfrak{D}'=4\pi\varrho'$

falls beim Übergang von dem gleichförmig bewegten System $\Sigma$ zum ruhenden System $\Sigma'$ sich noch die Größen $\varrho,\ \varrho\mathfrak{q}+\frac{\mathfrak{i}}{c}$ in $\varrho,\ \frac{\mathfrak{i}'}{c}$ so umrechnen, wie gemäß (257, 257a, b) in §48 die Größen $\varrho$ und $\varrho\mathfrak{q}$ in $\varrho'$ und $\varrho'\mathfrak{q}'$ sich transformierten: