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	Max Abraham: Theorie der Elektrizität, Zweiter Band: Elektromagnetische Theorie der Strahlung, Dritte Auflage

Vorganges erfolgt, bei gleichen Anfangsbedingungen, in $\Sigma'$ genau ebenso, wie in $\Sigma$; ein dem System angehörender Beobachter hat also kein Mittel, zu entscheiden, ob dieses System oder jenes das bewegte ist. § 49. Die relativistische Dynamik des Elektrons. Wir denken uns ein Elektron von der Ladung $e$ in gleichförmiger geradliniger Bewegung begriffen, falls es von dem Bezugssystem $\Sigma$ aus beobachtet wird; das System $\Sigma'$ bestimmen wir so, daß seine $x$-Achse mit der Bewegungsrichtung des Elektrons übereinstimmt, und daß die Geschwindigkeit des Elektrons in $\Sigma'$ gleich null ist. Dann wird in $\Sigma$: $\mathfrak{q}_{x}=\beta,\ \mathfrak{q}_{y}=0,\ \mathfrak{q}_{z}=0.$ Beim Übergange von $\Sigma'$ zu $\Sigma$ wird, wie wir im vorigen Paragraphen gesehen haben, die elektrische Dichte vergrößert, während die Ladung entsprechender Volumelemente, mithin auch die gesamte Ladung des Elektrons ungeändert bleibt: (259) $e'=e\,$. Da im System $\Sigma'$ das Elektron ruht, so wird die an ihm angreifende äußere Kraft $\mathfrak{K'}$ in diesem System gegeben durch den Vektor $\mathfrak{K'}=e'\mathfrak{e}',$ wofern das von den übrigen Elektronen herrührende Feld, in dem vom Elektron eingenommenen Bereiche, als homogen betrachtet wird. Für die in $\Sigma$ gemessene Kraft $\mathfrak{K}$ des elektromagnetischen Feldes folgt aus der Grundgleichung V des § 4 $\mathfrak{K'}=e\ \left\{ \mathfrak{e+[qh]}\right\}$ Aus (256) und (259) folgen nun die Beziehungen zwischen den Komponenten von $\mathfrak{K'}$ und $\mathfrak{K}$: (260) $\left\{ \begin{array}{llll} \mathfrak{K}'_{x} & =e'\mathfrak{e}'_{x} & =e\mathfrak{e}_{x} & =\mathfrak{K}_{x},\\ \varkappa\mathfrak{K}'_{y} & =e'\varkappa\mathfrak{e}'_{y} & =e\left(\mathfrak{e}_{y}-\beta\mathfrak{h}_{z}\right) & =\mathfrak{K}_{y},\\ \varkappa\mathfrak{K}'_{z} & =e'\varkappa\mathfrak{e}'_{z} & =e\left(\mathfrak{e}_{z}-\beta\mathfrak{h}_{y}\right) & =\mathfrak{K}_{z}. \end{array}\right.$ Da nach dem Postulate der Relativität ein in $\Sigma'$ unbeschleunigter Punkt auch in $\Sigma$ ohne Beschleunigung ist, so muß,

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Max Abraham: Theorie der Elektrizität, Zweiter Band: Elektromagnetische Theorie der Strahlung, Dritte Auflage. Teubner, Leipzig 1914, Seite 381. Digitale Volltext-Ausgabe in Wikisource, URL: http://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:AbrahamElektromagnetismus1914.djvu/391&oldid=1721808 (Version vom 17.11.2011)