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	Max Abraham: Zur Elektrodynamik bewegter Körper

Vom Standpunkte des von uns zu Grunde gelegten Systems entsteht wiederum die Aufgabe, die Impulsdichte aus der Relation (18) abzuleiten. Es folgt aus (36) $\begin{array}{l} \mathfrak{E'\dot{D}-D\dot{E}'=\dot{q}[E'H]+q[E'\dot{H}]+q[\dot{E}'H]},\\ \mathfrak{H'\dot{B}-B\dot{H}'=\dot{q}[EH']+q[\dot{E}H']+q[E\dot{H}]}.\end{array}$ Somit wird die rechte Seite von (18) (38) $\left\{ \begin{array}{c} \mathfrak{E'\mathfrak{\dot{D}}-D\dot{E}'+H'\dot{B}-B\dot{H}'=\dot{q}\left\{ [E'H]+[EH']\right\} }\\ +\mathfrak{q\left\{ [E'\dot{H}]+[\dot{E}H']-[\dot{E}'H]-[E\dot{H'}]\right\} }\end{array}\right.$ Wir drücken, auf Grund von (37), $\mathfrak{EH}$ sowie $\mathfrak{\dot{E}\dot{H}}$ durch die in den Hauptgleichungen auftretenden Vektoren aus, und finden (38a) $\mathfrak{[E'H]+[EH']=}2\mathfrak{[E'H']+q(E'D)-D(qE')+q(H'B)-B(qH')}$ (38b) $\begin{cases} \mathfrak{\qquad[E'\dot{H}]+[\dot{E}H']-[\dot{E}'H]-[E\dot{H'}]}\\ =\mathfrak{\dot{q}(E'D)-D(\dot{q}E')+\dot{q}(H'B)-B(\dot{q}H')}\\ +\mathfrak{q\{E'\dot{D}-D\dot{E}'+H'\dot{B}-B\dot{H}'}\}\\ -\left\{ \mathfrak{\dot{D}(qE')-D(q\dot{E}')+\dot{B}(qH')-B(q\dot{H}')}\right\} .\end{cases}$ Indem wir (38a,b) in (38) einsetzen, erhalten wir (38c) $\begin{cases} \qquad\mathfrak{E'\dot{D}-D\dot{E}'+H'\dot{B}-B\dot{H}'}\\ =2\mathfrak{\dot{q}}\left\{ \mathfrak{[E'H']+q(E'D)+q(H'B)-D(qE')-B(qH')}\right\} \\ +\mathfrak{(\dot{q}D)(qE')-(qD)(\dot{q}E')-(q\dot{D})(qE')+(qD)(q\dot{E}')}\\ +\mathfrak{(\dot{q}B)(qH')-(qB)(\dot{q}H')-(q\dot{B})(qH')+(qB)(q\dot{H}')}\\ +\mathfrak{q}^{2}\{\mathfrak{E'\dot{D}-D\dot{E}'+H'\dot{B}-B\dot{H}'}\}.\end{cases}$ Nun folgt aber aus (36) $\begin{array}{l} \mathfrak{-(q\dot{D})(qE')-(qD)(q\dot{E}')=(\dot{q}D)(qE')+(qD)(\dot{q}E')}\\ \mathfrak{-(q\dot{B})(qH')-(qB)(q\dot{H}')=(\dot{q}B)(qH')+(qB)(\dot{q}H')}\end{array}$ es nehmen somit die zweite und dritte Zeile der rechten Seite von (38c) die Werte an $\begin{array}{l} 2\left\{ \mathfrak{(\dot{q}D)(qE')-(qD)(\dot{q}E')}\right\} =2\left(\mathfrak{[\dot{q}q][DE']}\right),\\ 2\left\{ \mathfrak{(\dot{q}B)(qH')-(qB)(\dot{q}H')}\right\} =2\left(\mathfrak{[\dot{q}q][BH']}\right).\end{array}$ Wenn nun in der Tat, wie es (18a) verlangt, gilt (39) $[\mathfrak{q}c\mathfrak{g}]=\mathfrak{[DE']+[BH']},$ so liefern die zweite und dritte Zeile zusammen $2\left(\mathfrak{[\dot{q}q][\mathfrak{q}c\mathfrak{g}]}\right)=2\mathfrak{[\dot{q}q][\mathfrak{q}c\mathfrak{g}]}-\mathfrak{q}^{2}(\mathfrak{q}2c\mathfrak{g})$ Daher folgt aus (18) schliesslich (39a) $c\mathfrak{g=[E'H']+q(E'D)+q(H'B)-D(qE')-B(qH')+q(q}c\mathfrak{g)}$ Die Vergleichung mit (20) ergiebt die wichtige Beziehung (40) $\mathfrak{g=}\frac{\mathfrak{S}}{c^{2}}$

Empfohlene Zitierweise:

Max Abraham: Zur Elektrodynamik bewegter Körper. Rendiconti del Circolo Matematico di Palermo 28, Palermo 1909, Seite 15. Digitale Volltext-Ausgabe in Wikisource, URL: http://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:AbrahamMinkowski1.djvu/15&oldid=1644934 (Version vom 4.09.2011)