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	Vladimir Varićak: Über die Transformation des elektromagnetischen Feldes in der Relativtheorie

Die Länge des Linienteiles $A_{1}A_{2}$ ist durch die Formel $\mathrm{ch}\, d=l_{1}l_{2}-x_{1}x_{2}-y_{1}y_{2}-z_{1}z_{2}$ gegeben, aus der sich wegen $l^{2}-x^{2}-y^{2}-z^{2}=1$ die Formel $sh^{2}d=\left(l_{1}x_{2}-l_{2}x_{1}\right)^{2}+\left(l_{1}y_{2}-l_{2}y_{1}\right)^{2}+\left(l_{1}z_{2}-l_{2}z_{1}\right)^{2}-\left(y_{1}z_{2}-y_{2}z_{1}\right)^{2}-$ $-\left(z_{1}x_{2}-z_{2}x_{1}\right)^{2}-\left(x_{1}y_{2}-x_{2}y_{1}\right)^{2},$ leicht folgern läßt. Es ist also $\mathrm{sh}\,^{2}d=L^{2}+M^{2}+N^{2}-\left(X^{2}+Y^{2}+Z^{2}\right),$ und $\mathfrak{M}=\mathrm{sh}\, d$ (14) Der absolute Wert des Feldvektors wird durch den Grenzkreisbogen über dem Linienteil $A_{1}A_{2}$ dargestellt. Da $\mathfrak{M}$ eine Invariante ist, wird $d' = d$ sein. In meiner nichteuklidischen Interpretation der Relativtheorie gibt es keine Kontraktion der Längen. In der Arbeit wird weiter noch die Darstellung des Vierervektors durch die Ebenen im Lobatschefskijschen Raume sowie die allgemeine Transformation des Feldvektors nach Tamaki besprochen. Die Gleichung der durch ihre drei Punkte bestimmten Ebene ist $\begin{array}{|cccc|} x & y & z & l\\ x_{1} & y_{1} & z_{1} & l_{1}\\ x_{2} & y_{2} & z_{2} & l_{2}\\ x_{3} & y_{3} & z_{3} & l_{3} \end{array}=0$ (15) oder $Px+Ry+Sz-Tl=0$ (16) wo wir zur Abkürzung

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Vladimir Varićak: Über die Transformation des elektromagnetischen Feldes in der Relativtheorie. Bulletin des travaux de la classe des sciences mathématiques et naturelles, 1915, Seite 105. Digitale Volltext-Ausgabe in Wikisource, URL: http://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:VaricakRel1915a.djvu/5&oldid=1932944 (Version vom 4.01.2013)