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9. Anwendung auf die Hohlraumstrahlung.

Wir legen unseren Berechnungen den relativen Strahlengang zu Grunde. Betrachten wir die Strahlung, deren (relative) Richtung mit der Bewegungsrichtung Winkel zwischen \phi\, und  \phi+d\phi\, einschließt; dieselbe trägt in der Zeiteinheit durch die Flächeneinheit einer zur Bewegungsrichtung senkrechten (mitbewegten) Ebene die Energiemenge:

2\pi J\ \sin\phi\ \cos\phi\ d\phi.

Wir nennen J die Intensität der totalen (relativen) Strahlung. Fällt diese Strahlung auf eine absorbierende Fläche, so leistet sie die Druckarbeit:[1]

q\cdot\frac{2\pi J\sin\phi\cos\phi\ d\phi}{c}\cdot \cos\varphi=2\pi J\sin\phi\cos\phi\ d\phi\ \beta\cos\varphi,

wo \varphi der Winkel zwischen der absoluten Strahlungsrichtung und der Bewegungsrichtung ist. Die Differenz:

2\pi J\ \sin\phi\ \cos\phi\ d\phi(1-\beta\ \cos\varphi) = 2\pi i\ \sin\phi\ \cos\phi\ d\phi

nennen wir die wahre (relative) Strahlung. Die wahre Strahlungsintensität

i = J(1-\beta \cos\varphi) (19)

ist für den Wärmetransport zwischen Körpern gleicher Geschwindigkeit maßgebend.[2]

Wir stellen uns auf den Standpunkt der Lorentz’schen Kontraktionshypothese und führen den Winkel \phi' durch die Gleichung

\begin{array}{rl}
\operatorname{tg}\ \phi'= & \varkappa\ \operatorname{tg}\ \phi\\
\varkappa{}^{2}= & 1-\beta^{2}\end{array} (20)
  1. M. Abraham, Boltzmann-Festschrift, p. 90, 1904. Vergl. etwa F. Hasenöhrl, Jahrb. d. Radioaktivität, 2, p. 281 (1905).
  2. Diese Terminologie deckt sich mit der in einer früheren Arbeit (Ann. d. Phys., 15 [1904]) verwendeten. Dort steht an Stelle von J und i, i und i_{0}. Vergl. auch Jahrb. d. Radioaktivität und Elektronik, 2, p. 283 (1905).
Empfohlene Zitierweise:

Friedrich Hasenöhrl: Zur Thermodynamik bewegter Systeme (Fortsetzung). Wien: Kaiserlich-königliche Hof- und Staatsdruckerei, 1908, Seite 210. Digitale Volltext-Ausgabe in Wikisource, URL: http://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Zur_Thermodynamik_bewegter_Systeme_(Fortsetzung).djvu/4&oldid=1503567 (Version vom 4.03.2011)