lineare Leiter. — Neumann’s Potential und Integralgesetz.
Sind 
und 
beliebige Functionen von 
jedoch mit einander verbunden durch die Relation:
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so wird jederzeit die Gleichung stattfinden:
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![{\displaystyle {\mathit {\Sigma \Sigma }}\ \mathrm {D} s_{0}\mathrm {D} s_{1}[E(r)\cdot \mathrm {E} -F(r)\cdot \Theta _{0}\Theta _{1}]=0\,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/3304f3e85e6f653a77369872a13c293dda004103)
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die Integration ausgedehnt über zwei geschlossene Curven von beliebiger Gestalt und Lage.
Beiläufig sei bemerkt, dass (zufolge dieses Satzes) z. B. die Gleichung stattfindet:
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denn für 
wird [zufolge (9.)]: ebenfalls 
Solches vorausgeschickt, gehen wir über zum eigentlichen Gegenstande. Die eben betrachteten Curven mögen zwei gleichförmige Stromringe ohne Gleitstellen repräsentiren, 
und 
Es seien:
und 
zwei Elemente der Ringe und 
und 
die Coordinaten derselben;
und 
die Richtungscosinus von 
und 
wo 
die Richtungscosinus der Linie 
vorstellen sollen, gerechnet von 
nach 
die ponderomotorische Kraft eldy. Us, mit welcher einwirkt auf 
die Componenten dieser Kraft 
die Componenten derjenigen ponderomotorischen. Kraft eldy. Us, welche auf das einzelne Element ausgeübt wird vom ganzen Ringe 
das elektrodynamische Potential der beiden Ringe und 
auf einander.
Es sei sogleich bemerkt, dass dieses Potential (vergl. pag. 56) den Werth hat:
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![{\displaystyle P=-A^{2}\ J_{0}J_{1}\cdot {\mathit {\Sigma \Sigma }}\ \mathrm {D} s_{0}\mathrm {D} s_{1}\left[4\left({\frac {d\psi }{dr}}\right)^{2}\cdot \Theta _{0}\Theta _{1}\right],\,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ddba8888d346bdaa1c27c65b12a275c3c886bbc4)
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