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	Carl Gottfried Neumann: Die elektrischen Kräfte

Siebenter Abschnitt.

Vergleichung des für die elektromotorischen Kräfte gefundenen Elementargesetzes mit demjenigen, welches von F. Neumann proponirt worden ist.

Es wird gezeigt werden, dass diese beiden Gesetze, wenn auch in vielen Fällen mit einander in Einklang, doch im Allgemeinen verschiedene sind. Ferner wird auf ein bestimmtes experimentelles Factum hingewiesen werden, welches für das erstere, und gegen das letztere Gesetz zu sprechen scheint.

§. 37. Das für die elektrischen Kräfte gefundene Elementargesetz in seiner Anwendung auf lineare Leiter.

Jede Grösse $f$ , welche bei der gegenseitigen ponderomotorischen und elektromotorischen Einwirkung zweier linearer Stromelemente $J_{0}{\mathsf {D}}s_{0}$ und $J_{1}{\mathsf {D}}s_{1}$ überhaupt in Betracht kommen kann, wird, falls wir festhalten an den in einem früheren Abschnitt (pag. 50 und 51) eingeführten Bezeichnungen, in letzter Instanz abhängig sein^[1] von den sechs einander coordinirten Argumenten

(1.)	${\begin{array}{l}s_{0},\tau _{0},{\mathsf {T}}_{0},\\s_{1},\tau _{1},{\mathsf {T}}_{1},\end{array}}$

↑ Insbesondere sei erinnert an die damals gegebenen Formeln:

(

\alpha

.)

x_{0},y_{0},z_{0}=\lambda \left(s_{0},\tau _{0}\right),\ x_{1},y_{1},z_{1}=\Lambda \left(s_{1},\tau _{1}\right),

(

\beta

.)

J_{0}=\xi \left(s_{0},{\mathsf {T}}_{0}\right),\ J_{1}=\Xi \left(s_{1},{\mathsf {T}}_{1}\right),

wo $x_{0},y_{0},z_{0}$ und $x_{1},y_{1},z_{1}$ die Coordinaten der beiden Elemente $J_{0}{\mathsf {D}}s_{0}$ und $J_{1}{\mathsf {D}}s_{1}$ in Bezug auf irgend ein der Betrachtung zu Grunde gelegtes rechtwinkliges Axensystem vorstellen.
Haben $r,\Theta _{0},\Theta _{1},{\mathsf {E}}$ dieselben Bedeutungen wie im Ampère’schen Gesetz (pag. 44), so folgt aus ( $\alpha$ .) sofort, dass

(

\gamma

.)

r,\Theta _{0},\Theta _{1},{\mathsf {E}}=\Phi \left(s_{0},\tau _{0},s_{1},\tau _{1}\right),

d. h. dass jede dieser Grössen $r,\Theta _{0},\Theta _{1},{\mathsf {E}}$ in letzter Instanz abhängig ist von den vier Argumenten $s_{0},\tau _{0},s_{1},\tau _{1}$ .

Empfohlene Zitierweise:
Carl Gottfried Neumann: Die elektrischen Kräfte. B. G. Teubner, Leipzig 1873, Seite 214. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Carl_Gottfried_Neumann_-_Die_elektrischen_Kr%C3%A4fte_232.jpg&oldid=- (Version vom 31.7.2018)

[1] Insbesondere sei erinnert an die damals gegebenen Formeln:

( $\alpha$ .) $x_{0},y_{0},z_{0}=\lambda \left(s_{0},\tau _{0}\right),\ x_{1},y_{1},z_{1}=\Lambda \left(s_{1},\tau _{1}\right),$

( $\beta$ .) $J_{0}=\xi \left(s_{0},{\mathsf {T}}_{0}\right),\ J_{1}=\Xi \left(s_{1},{\mathsf {T}}_{1}\right),$

wo $x_{0},y_{0},z_{0}$ und $x_{1},y_{1},z_{1}$ die Coordinaten der beiden Elemente $J_{0}{\mathsf {D}}s_{0}$ und $J_{1}{\mathsf {D}}s_{1}$ in Bezug auf irgend ein der Betrachtung zu Grunde gelegtes rechtwinkliges Axensystem vorstellen.
Haben $r,\Theta _{0},\Theta _{1},{\mathsf {E}}$ dieselben Bedeutungen wie im Ampère’schen Gesetz (pag. 44), so folgt aus ( $\alpha$ .) sofort, dass

( $\gamma$ .) $r,\Theta _{0},\Theta _{1},{\mathsf {E}}=\Phi \left(s_{0},\tau _{0},s_{1},\tau _{1}\right),$

d. h. dass jede dieser Grössen $r,\Theta _{0},\Theta _{1},{\mathsf {E}}$ in letzter Instanz abhängig ist von den vier Argumenten $s_{0},\tau _{0},s_{1},\tau _{1}$ .

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