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die Gleichungen 6) 7) gegeben, setzt man
r
R
=
ε
,
{\displaystyle {\frac {r}{R}}=\varepsilon ,\,}
so werden sie gefunden:
A
=
(
2
n
+
1
)
{
(
2
n
+
1
)
(
1
+
4
π
θ
)
−
4
π
θ
n
}
n
(
n
+
1
)
16
π
2
θ
2
(
1
−
ε
2
n
+
1
)
+
(
2
n
+
1
)
2
(
1
+
4
π
θ
)
B
=
4
π
θ
n
(
2
n
+
1
)
n
(
n
+
1
)
16
π
2
θ
2
(
1
−
ε
2
n
+
1
)
+
(
2
n
+
1
)
2
(
1
+
4
π
θ
)
.
{\displaystyle {\begin{aligned}A&={\frac {(2n+1)\lbrace (2n+1)(1+4\pi \theta )-4\pi \theta n\rbrace }{n(n+1)\ 16\pi ^{2}\theta ^{2}(1-\varepsilon ^{2n+1})+(2n+1)^{2}(1+4\pi \theta )}}\\B&={\frac {4\pi \theta n(2n+1)}{n(n+1)\ 16\pi ^{2}\theta ^{2}(1-\varepsilon ^{2n+1})+(2n+1)^{2}(1+4\pi \theta )}}.\end{aligned}}\,}
Da diese Ausdrücke eine leichte Uebersicht nicht gestatten, so sollen dieselben auf vereinfachte Fälle angewandt werden.
1. Es sei
θ
{\displaystyle \theta \,}
sehr klein. Dann wird durch Entwickelung: [1]
A
=
1
−
n
2
n
+
1
4
π
θ
B
=
n
2
n
+
1
4
π
θ
{\displaystyle {\begin{aligned}A&=1-&{\frac {n}{2n+1}}4\pi \theta \\B&=&{\frac {n}{2n+1}}4\pi \theta \end{aligned}}\,}
also
ψ
=
ψ
0
+
n
+
1
2
n
+
1
4
π
θ
(
1
−
(
r
ϱ
)
2
n
+
1
)
ψ
0
.
{\displaystyle \psi =\psi _{0}+{\frac {n+1}{2n+1}}\ 4\pi \theta \left(1-\left({\frac {r}{\varrho }}\right)^{2n+1}\right)\psi _{0}.\,}
[2]
Die Intensität der Strömung erscheint also an der Innenfläche der Hohlkugel gar nicht verändert, in den übrigen Theilen der Kugel erscheint sie überall verstärkt, wenn
θ
{\displaystyle \theta \,}
positiv ist. Die Verstärkung ist mit
θ
{\displaystyle \theta \,}
proportional. In diamagnetischen Kugeln ist die Intensität überall schwächer als in unmagnetischen. Die Drehung magnetischer Kugeln erfordert mehr, die diamagnetischer weniger Arbeit, als die unmagnetischer.
2. Es sei
θ
{\displaystyle \theta \,}
sehr gross, und nicht gleichzeitig
ε
{\displaystyle \varepsilon \,}
sehr nahe an
1.
{\displaystyle 1.\,}
Dann wird
A
=
2
n
+
1
4
π
θ
n
(
1
−
e
2
n
+
1
)
B
=
2
n
+
1
4
π
θ
(
n
+
1
)
(
1
−
e
2
n
+
1
)
{\displaystyle {\begin{aligned}A&={\frac {2n+1}{4\pi \theta n(1-e^{2n+1})}}\\B&={\frac {2n+1}{4\pi \theta (n+1)(1-e^{2n+1})}}\end{aligned}}\,}
[3]
und also:
ψ
=
2
n
+
1
n
1
−
(
r
ϱ
)
2
n
+
1
1
−
(
r
R
)
2
n
+
1
ψ
0
.
{\displaystyle \psi ={\frac {2n+1}{n}}\ {\cfrac {1-\left({\cfrac {r}{\varrho }}\right)^{2n+1}}{1-\left({\cfrac {r}{R}}\right)^{2n+1}}}\ \psi _{0}.\,}
↑ Besondere Fälle: WS: Die Randnotiz wurde als Fußnote übertragen.
↑
θ
{\displaystyle \theta \,}
sehr klein. WS: Die Randnotiz wurde als Fußnote übertragen.
↑
θ
{\displaystyle \theta \,}
sehr gross. WS: Die Randnotiz wurde als Fußnote übertragen.