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M. COUETTE.

température est donc

$\varepsilon =0,01032\times {\frac {0,2915}{16,77}}=0,0001794,$

résultat très voisin de celui de M. 0. Schumann.

Je crois pouvoir répondre des trois premiers chiffres significatifs ; mais j’ai opéré sur l’air non purifié, sans m’appliquer à réaliser toute la perfection dont est susceptible cette méthode nouvelle pour la mesure du frottement intérieur dans les gaz.

Nous ne tirerons pas immédiatement de conclusion générale des faits observés avec l’appareil à cylindre. Car nous allons les retrouver, avec un parallélisme parfait, dans les phénomènes d’écoulement, qui nous seront plus commodes pour approfondir et généraliser leur étude, mais dont, en fait, je n’ai bien compris la signification qu’après avoir été éclairé par les expériences rapportées dans ce premier Chapitre.

CHAPITRE ii.

EXPÉRIENCES AVEC LES TUBES.

19. Soit un tube cylindrique à base circulaire, de rayon $\mathrm {R}$ et de longueur indéfinie, traversé par un courant permanent de liquide. Eu supposant : 1^o que les vitesses sont parallèles à l’axe du tube ; 2^o qu’elles sont nulles au contact de la paroi, ou obtient, par l’intégration des équations de Navier, la formule^[1]

(1)

$q={\frac {\pi \mathrm {R} ^{4}\mathrm {C} }{8l\varepsilon }},$

dans laquelle q est le débit, c’est-à-dire le volume du liquide qui traverse pendant l’unité de temps chaque section droite du tube ; $\mathrm {C}$ est la différence de charge exprimée en

1. Voir ma Notice, p. 29-205.