Les premières déterminations sont dues à M. J.-J. Thomson qui utilisait la déviation magnétique et la déviation électrostatique des rayons. La valeur trouvée pour était unités E. M. ; elle était sensiblement la même dans l’air, dans l’hydrogène et dans le gaz carbonique et s’est montrée indépendante de la nature des électrodes et du degré de vide. La vitesse correspondante était de l’ordre de cm:sec.
On sait, d’autre part, que dans les phénomènes d’électrolyse une charge déterminée accompagne une masse de matière connue ; le rapport de la charge à la masse pour un élément dépend de la nature de l’élément ; le maximum de ce rapport est atteint pour l’hydrogène et se trouve égal à 9650, soit environ unités E. M. On voit donc immédiatement que les particules chargées qui constituent les rayons cathodiques sont très différentes des ions électrolytiques ; elles sont caractérisées par un rapport beaucoup plus grand que pour ces derniers et indépendant de la nature du gaz dans lequel se produit la décharge.
Une valeur analogue de a été observée par M. Lenard pour les rayons cathodiques qui ont traversé une fenêtre d’aluminium.
Des mesures plus précises du rapport pour les rayons cathodiques ont été faites par MM. Kaufmann et Simon qui mesuraient la déviation magnétique et la différence de potentiel entre les électrodes. La méthode tient compte de ce que le champ magnétique ne peut pas être uniforme tout le long du trajet du faisceau. Le nombre trouvé pour est unités E. M. Ce nombre, plus élevé que celui de MM. J.-J. Thomson et Lenard, a été confirmé par M. Classen ([1]) qui opérait dans des conditions très simples au point de vue théorique. Les rayons cathodiques étaient produits dans une région de champ magnétique uniforme obtenu au moyen de deux solénoïdes. On employait une cathode dont la surface portait en son milieu une très petite tache circulaire d’oxyde de chaux ; quand une telle cathode est rendue incandescente, elle
- ↑ Classen, Phys. Zeit., 1908.
