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	Carl Gottfried Neumann: Die elektrischen Kräfte

statt $\left(dJ_{1}\right)Q$ auch $d\left(J_{1}Q\right)$ geschrieben werden; so dass also aus den Formeln (37.I,II) folgendes Resultat sich ergiebt:

(39.).... Soll die Summe derjenigen elektromotorischen Kräfte berechnet werden, welche ein gleichförmiger und gleichförmig anschwellender Stromring $\left(J_{1},s_{1}\right)$ während der Zeit $dt$ in irgend einem andern Stromringe $\left(J_{0},s_{0}\right)$ hervorruft, und setzt man voraus, dass beide Ringe ihrer räumlichen Lage nach unveränderlich sind, so wird man zu dem von meinem Vater aufgestellten Integralgesetz (pag. 107) hingelangen, einerlei ob man ausgeht vom Elementargesetz (24.I) oder vom Elementargesetz (24.II).

§. 40. Fortsetzung. — Weitere Vergleichung der beiden Elementargesetze mit Bezug auf ein bestimmtes von F. Neumann angestelltes Experiment.

Fig. 11

Der Strom $J_{1}$ einer bei $\alpha$ aufgestellten Galvanischen Batterie geht (wie die beigefügten Pfeile andeuten) von $\alpha$ über $\beta$ und $\gamma$ nach $\epsilon$, und von $\epsilon$ durch einen in der Figur nicht gezeichneten Draht zur Batterie $\alpha$ zurück. Mit Ausnahme des Bahnstückes $\epsilon \gamma$ sind alle Theile der eben genannten Drahtleitung unbeweglich aufgestellt. Das Bahnstück $\epsilon \gamma$ hingegen befindet sich (etwa getrieben durch irgend ein Uhrwerk) in gleichförmiger Rotation um den Punct $\epsilon$, und zwar der Art, dass sein Ende $\gamma$ auf dem kreisförmigen Drahte $\beta \gamma \delta$ dahinschleift.

Bei jenem kreisförmigen Draht $\beta \gamma \delta$ reicht das Ende $\delta$ sehr nahe an seinen Anfang $\beta$, ohne mit ihm in leitender Verbindung zu stehen. Der Mittelpunct dieser zwischen $\delta$ und $\beta$ vorhandenen Lücke ist mit $\mu$ bezeichnet.

Der elektrische Widerstand des kreisförmigen Drahtes sei im Vergleich mit den Widerständen der übrigen Theile der Kette so ausserordentlich gering, dass die Stärke $J_{1}$ des elektrischen Stromes, während $\gamma$ von $\beta$ nach $\delta$ fortgleitet, als constant angesehen werden darf. In dem Augenblick, wo $\gamma$ über den Punct $\delta$ fortgleitet, sinkt die Stärke des Stromes von diesem Werthe $J_{1}$ plötzlich hinab zu 0; um einen Augenblick später, nämlich sobald $\gamma$

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Carl Gottfried Neumann: Die elektrischen Kräfte. B. G. Teubner, Leipzig 1873, Seite 229. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Carl_Gottfried_Neumann_-_Die_elektrischen_Kr%C3%A4fte_247.jpg&oldid=- (Version vom 31.7.2018)