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	Heinrich Hertz: Ueber die Induction in rotirenden Kugeln

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die Potentiale der $\lambda \ \mu \ \nu ,\,$ letztere als Massen gedacht,

$\theta \quad (0)\,$

die magnetische Polarisationsconstante,

$\chi \,{\frac {mm^{\frac {1}{2}}mgr^{\frac {1}{2}}}{\text{sec}}}\,$

magnetische Potential; jedoch soll nur derjenige Theil desselben so bezeichnet werden, welcher thatsächlich von Magneten herrührt, das magnetische Potential der inducirten Strömungen sei

${\mathit {\Omega }}\,{\frac {mm^{\frac {1}{2}}mgr^{\frac {1}{2}}}{\text{sec}}}\,$

$\Omega \,$ verliert seine Bedeutung in der Masse der Hohlkugel, kann also durch dieselbe nicht fortgesetzt werden, ist also eindeutig im innern und äussern Raum.

Mit

$\psi \,{\frac {mm^{\frac {1}{2}}mgr^{\frac {1}{2}}}{\text{sec}}}\,$

werde die Strömungsfunktion in einer unendlich dünnen Hohlkugel bezeichnet. Um jede Zweideutigkeit im Bezug auf die Vorzeichen zu vermeiden, ist hier die Bestimmung für $\psi :\,$ Wächst bei Durchlaufung einer Strecke $ds$ $\psi \,$ um $d\psi ,\,$ so ist $d\psi ,\,$ die den zurückgelegten Weg von der Linken zur rechten Seite in der Zeiteinheit durchströmende positive Elektricitätsmenge. Bei Durchlaufung des Weges sind die Füsse gegen den Mittelpunkt der Kugel, das Angesicht gegen das Ziel gewandt zu denken.

Da wir es im folgenden nur mit Strömungen zu thun haben, die in concentrischen Kugelschaalen um den Nullpunkt erfolgen, so können und wollen wir

$\psi \,{\frac {mgr^{\frac {1}{2}}}{mm^{\frac {1}{2}}{\text{sec}}}}\,$

etwas allgemeiner definiren als eine Funktion von $\varrho ,\theta ,\omega ,\,$ derart, dass

$da\psi _{(\varrho =a)}\,$

die Strömungsfunktion der Schicht zwischen $\varrho =a\,$ und $\varrho =a+da\,$ darstellt.

Empfohlene Zitierweise:
Heinrich Hertz: Ueber die Induction in rotirenden Kugeln, Berlin 1880, Seite 5. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:De_Induction_in_rotirenden_Kugeln_(Hertz)_006.png&oldid=- (Version vom 31.7.2018)