Benutzer:Patrick/1

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§. 17. Das von F. Neumann für die elektromotorischen Kräfte eldy. Us aufgestellte Integralgesetz.

     Um für die elektromotorischen Kräfte eldy. Us eine möglichst sichere Grundlage zu gewinnen, bedienen wir uns eines bestimmten allgemeinen Princips, welches ausgezeichnet sein dürfte durch seine Einfachheit, sowie auch durch den, in Folge experimenteller Prüfung, ihm zu Theil gewordenen hohen Grad von Zuverlässigkeit. Dieses von meinem Vater aufgestellte allgemeine Princip bezieht sich (vergl. den Schluss des vorhergehenden §) auf die Summe derjenigen elektromotorischen Kräfte, welche zwei elektrische Stromringe in einander hervorrufen, und kann in folgender Weise ^[1] ausgesprochen werden:

     (15.)…. Sind zwei von elektrischen Strömen $J_{0}\,$ und $J_{1}\,$ durchflossene Drahtringe $A\,$ und $B\,$ in irgend welchen Bewegungen begriffen, kann ferner angenommen werden, dass jene Ströme während dieser Bewegungen fortwährend gleichförmig bleiben, und bezeichnet man endlich das elektrodynamische Potential der beiden Ringe aufeinander mit $J_{0}J_{1}Q,\,$ so wird die Summe derjenigen elektromoto

rischen Kräfte eldy. Us, welche $B\,$ in $A\,$ während eines gegebenen Zeitelementes $dt\,$ hervorbringt, gleich sein dem der Zeit $dt\,$ entsprechenden Zuwachs des Productes $\varepsilon J_{1}Q,\,$ wo $\varepsilon \,$ eine gewisse Constante, die sogenannte Inductionsconstante vorstellt.

     Dieses Integralgesetz [so können wir das Princip seinem Inhalte ^[2] nach nennen] bietet offenbar noch keine Mittel dar zur Auffindung des jenen Kräften entsprechenden Elementargesetzes. Allerdings sind von meinem Vater über das Elementargesetz ebenfalls gewisse Angaben gemacht worden, jedoch nur in sehr reservirter Weise. So wird z. B. an einer Stelle ^[3] ausdrücklich gesagt, die von einem Elemente in einem andern inducirte elektromotorische Kraft besitze einen gewissen daselbst näher angegebenen Werth, insofern die Elemente geschlossenen Umgängen angehören; auch werden an dortiger Stelle für jene elektromotorische Kraft zwei verschiedene Werthe angegeben, zwischen denen man, weil eben geschlossene Umgänge vorausgesetzt sind, die Wahl hat. Es handelt sich also an der genannten Stelle nicht um die Aufstellung des wirklichen Elementargesetzes, sondern nur um die Eruirung eines seiner Anwendbarkeit nach auf mehr oder weniger specielle Fälle beschränkten scheinbaren Elementargesetzes.

     Abstrahiren wir also, wie solches vorläufig, und zwar absichtlich, überall geschehen ist, von der höher stehenden Weber’schen Theorie, so wird das wirkliche Elementargesetz der in Rede stehenden Kräfte vorläufig als ein noch völlig unbekanntes zu bezeichnen sein.

     In der Eruirung dieses Elementargesetzes wird unsere Hauptaufgabe bestehen. Zunächst indessen bedarf es einer gewissen vorläufigen Untersuchung, um näheren Aufschluss zu erhalten über den Werth der Inductionsconstanten $\varepsilon .\,$

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     Das in (15.) angegebene Integralgesetz findet seinen Ausdruck durch die Formel:

$(16.)\,$

$({\mathit {\Sigma }}_{0}\ {{\mathfrak {E}}_{0}}^{B}\ \mathrm {D} s_{0})dt=\varepsilon \ d\ (J_{1}Q),\,$

wo ${{\mathfrak {E}}_{0}}^{B},\,$ ebenso wie in (13.), (14.), diejenige elektromotorische Kraft eldy. Us repräsentirt, welche in irgend einem Punkte des zu $A\,$ gehörigen Elementes $\mathrm {D} s_{0},\,$ und zwar in der Richtung dieses Elementes, hervorgebracht wird vom Ringe $B.\,$

     Die Kraft ${E_{0}}^{B}\,$ kann, entsprechend den einzelnen Elementen $\mathrm {D} s_{1}\,$ des Ringes $B,\,$ in ebensoviel einzelne Theile zerlegt werden:

$(17.)\,$

${{\mathfrak {E}}_{0}}^{B}={\mathit {\Sigma }}_{1}\ {{\mathfrak {E}}_{0}}^{A};\,$

so dass also ${{\mathfrak {E}}_{0}}^{A}\,$ diejenige elektromotorische Kraft eldy. Us vorstellt, welche in einem Puncte von $\mathrm {D} s_{0},\,$ und zwar in der Richtung von $\mathrm {D} s_{0},\,$ hervorgebracht wird durch das einzelne Element $\mathrm {D} s_{1}.\,$ Durch Substi­tution von (17.) gewinnt das Integralgesetz (16.) folgende Gestalt:

$(18.)\,$

$({\mathit {\Sigma }}_{0}{\mathit {\Sigma }}_{1}\ {{\mathfrak {E}}_{0}}^{A}\ \mathrm {D} s_{0})dt=\varepsilon \ d\ (J_{1}Q).\,$

     Selbstverständlich sind hier überall unter ${\mathit {\Sigma }}_{0}\,$ und ${\mathit {\Sigma }}_{1}\,$ zwei Summationen zu verstehen, von denen die eine sich hinerstreckt über alle $\mathrm {D} s_{0}\,$ des Ringes $A,\,$ die andere über alle $\mathrm {D} s_{1}\,$ des Ringes $B.\,$

     Um nun Näheres zu ermitteln in Betreff der Inductionsconstanten $\varepsilon ,\,$ wollen wir uns die beiden Ringe $A,B\,$ in beliebigen Bewegungen begriffen denken, während gleichzeitig die in ihnen enthaltenen, als gleichförmig vorausgesetzten Ströme $J_{0},J_{1}\,$ in irgend welchen uns unbekannten Veränderungen begriffen sind; und unsere Aufmerksamkeit richten auf diejenigen Quantitäten lebendiger Kraft und Wärme, welche in diesen Ringen entstehen während eines gegebenen Zeitelementes $dt.\,$

     Versteht man unter $\alpha ,\alpha ',\ldots \,$ und $\beta ,\beta ',\ldots \,$ diejenigen Parameter, durch welche die räumlichen Lagen der Ringe $A\,$ und $B\,$ in jedem Augenblick sich bestimmen, ferner unter $d\alpha ,d\alpha ',\ldots \,$ und $d\beta ,d\beta ',\ldots \,$ die Zuwüchse dieser Parameter während des gegebenen Zeitelementes $dt,\,$ endlich [wie schon in (15.) festgesetzt wurde] unter $J_{0}J_{1}Q\,$ das elektrodynamische Potential der beiden Ringe aufeinander, so wird dasjenige Quantum lebendiger Kraft, welches im Ringe $A\,$ während der Zeit $dt\,$ vom Ringe $B\,$ durch Kräfte elektrodynamischen Ursprungs hervorgerufen wird, den Werth haben:

$(d{T_{A}}^{B})_{\text{eldy. Us}}=-\left({\frac {\partial (J_{0}J_{1}Q)}{\partial \alpha }}d\alpha +{\frac {\partial (J_{0}J_{1}Q)}{\partial \alpha '}}d\alpha '+\cdots \right),\,$

wie solches aus früheren Betrachtungen [pag. 53, form. (52.a, b, c, d)] unmittelbar folgt. Hiefür kann einfacher geschrieben werden:

$(19.a)\,$

$(d{T_{A}}^{B})_{\text{eldy. Us}}=-J_{0}J_{1}\ \left({\frac {\partial Q}{\partial \alpha }}d\alpha +{\frac {\partial Q}{\partial \alpha '}}d\alpha '+\cdots \right);\,$

und ebenso ergiebt sich:

$(19.b)\,$

$(d{T_{B}}^{A})_{\text{eldy. Us}}=-J_{0}J_{1}\ \left({\frac {\partial Q}{\partial \beta }}d\beta +{\frac {\partial Q}{\partial \beta '}}d\beta '+\cdots \cdot \right).\,$

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1. F. Neumann: Ueber ein allgemeines Princip der mathematischen Theorie inducirter elektrischer Ströme (vorgelesen in der Berliner Ak. d. Wiss. am 9. August 1847).
        Bei dieser Gelegenheit mag bemerkt werden, dass die Grösse $\varepsilon \,$ [von welcher sogleich, nämlich in (15.), die Rede sein wird] nach der Ansicht meines Vaters nicht unbedingt als eine Constante betrachtet werden darf. Diese Ansicht ist ausgesprochen in folgenden Worten:
        „Was die Constante $\varepsilon \,$ betrifft, so haben Faraday und Lenz gezeigt, dass sie unabhängig von der Beschaffenheit des Leiters ist; ihr numerischer Werth hängt also nur von den Einheiten der Länge, der Zeit und der Stromstärke ab. Indessen giebt es Inductionserscheinungen, welche nur durch die Annahme erklärt werden zu können scheinen, dass eine momentan wirkende Ursache die elektromotorische Kraft nicht bloss momentan inducirt, sondern während einer gewissen wenn auch äusserst kurzen Zeit; wonach also $\varepsilon \,$ nicht constant, sondern eine Function der Zeit ist, die aber verschwindet, wenn ihr Argument nicht sehr klein ist. Ich werde diesen Umstand später weiter auseinandersetzen, wenn ich die hier für lineare Induction zu entwickelnden Principien auf die in bewegten Flächen und Körpern inducirten Ströme ausdehnen werde, wo sein Einfluss vorzugsweise bemerklich wird, wie dies die Theorie der Aragoschen Scheibe zeigen wird. Hier will ich nur bemerken, dass diese nicht momentane Induction bei Drähten ohne erheblichen Einfluss auf die Summe der elektromotorischen Kräfte ist, die während einer gewissen Zeit erregt werden, und ohne allen Einfluss, wenn die inducirende Ursache am Anfange und Ende dieser Zeit denselben Werth hat, z. B. wenn sie periodisch wirkt.“
        Vergl. F. Neumann: Die mathematischen Gesetze der inducirten elektrischen Ströme (vorgelesen in der Berl. Ak. d. Wss. am 27. October 1845), daselbst zu Ende des §. 1.
2. Jenes Princip ist ein Integralgesetz zu nennen, weil es sich bezieht auf gewisse Summen von elektromotorischen Kräften. Dem gegenüber wird unter einem Elementargesetz dasjenige zu verstehen sein, welches Auskunft giebt über die einzelnen Kräfte, also z. B. Auskunft giebt über diejenige elektromotorische Kraft, welche in irgend einem Puncte eines gegebenen Conductors hervorgebracht wird durch ein einzelnes elektrisches Stromelement.
3. F. Neumann: Ueber ein allgem. Princip der math. Th. der inducirten elektrischen Ströme; daselbst dritte Seite des §. 4.