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	Hendrik Antoon Lorentz: Versuch einer Theorie der electrischen und optischen Erscheinungen in bewegten Körpern

der eine bestimmte Lage in Bezug auf die Lichtquelle hat. Endlich verstehen wir unter $f_{1},g_{1},h_{1},f_{2}$, u. s. w. in beiden Fällen dieselben Functionszeichen.

Ein Blick auf die Formeln (74) und (76) lässt nun erkennen, dass wir es hier mit correspondirenden Zuständen zu thun haben, auf welche der Satz des § 59 anwendbar ist. Fällt also das Licht auf einen undurchsichtigen Schirm mit einer Oeffnung, so wird die Abgrenzung von Licht und Schatten, oder die Lage dunkler Diffractionsstreifen hinter demselben, in beiden Fällen dieselbe sein. Ebenso wenig wird sich ein Unterschied in der räumlichen Vertheilung von Licht und Dunkel zeigen, wenn die Strahlen an einem beliebigen durchsichtigen Körper gespiegelt oder gebrochen werden, eine Linse dieselben concentrirt, oder irgend eine Interferenzerscheinung auftritt. Kurz, alle optischen Versuche werden in beiden Fällen zu genau demselben Ergebniss führen.

Freilich sind die in der Lichtquelle selbst vorhandenen Bewegungen, die diese correspondirenden Zustände hervorbringen, nicht ganz dieselben. In dem einen Falle werden sie durch (73), und in dem anderen Falle durch (75) bestimmt. Setzt man

$f_{1}\left(t-{\frac {{\mathfrak {p}}_{x}}{V^{2}}}\xi _{1}-{\frac {{\mathfrak {p}}_{y}}{V^{2}}}\eta _{1}-{\frac {{\mathfrak {p}}_{z}}{V^{2}}}\zeta _{1}\right)=f_{1}'(t)$, u. s. w.,

so darf man also auch sagen:

Eine sich verschiebende Lichtquelle, in welcher die durch

$\left.{\begin{array}{c}{\mathfrak {m}}_{x(1)}=f_{1}'(t),\ {\mathfrak {m}}_{y(1)}=g_{1}'(t),\ {\mathfrak {m}}_{z(1)}=h_{1}'(t),\\{\text{u. s. w.}}\end{array}}\right\}$

(77)

dargestellten Ionenbewegungen stattfinden, bringt dieselben Erscheinungen hervor, wie eine ruhende Lichtquelle, für welche die Formeln

$\left.{\begin{array}{c}{\mathfrak {m}}_{x(1)}=f_{1}'\left(t+{\dfrac {{\mathfrak {p}}_{x}}{V^{2}}}\xi _{1}+{\dfrac {{\mathfrak {p}}_{y}}{V^{2}}}\eta _{1}+{\dfrac {{\mathfrak {p}}_{z}}{V^{2}}}\zeta _{1}\right),\\\\{\mathfrak {m}}_{y(1)}=g_{1}'\left(t+{\dfrac {{\mathfrak {p}}_{x}}{V^{2}}}\xi _{1}+{\dfrac {{\mathfrak {p}}_{y}}{V^{2}}}\eta _{1}+{\dfrac {{\mathfrak {p}}_{z}}{V^{2}}}\zeta _{1}\right),\\\\{\text{u. s. w.}}\end{array}}\right\}$

(78)

gelten.

Handelt es sich um Schwingungen, so reducirt sich der

Empfohlene Zitierweise:
Hendrik Antoon Lorentz: Versuch einer Theorie der electrischen und optischen Erscheinungen in bewegten Körpern. E. J. Brill, Leiden 1895, Seite 94. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Elektrische_und_Optische_Erscheinungen_(Lorentz)_094.jpg&oldid=- (Version vom 31.7.2018)