Seite:Zur Thermodynamik bewegter Systeme (Fortsetzung).djvu/7

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Nun ist aber nach (16):

,

wo die Strahlungsintensität im ruhenden Hohlraume bedeutet. Es muß also

sein; oder, da :

.

Es stimmt dies mit den allgemein gültigen Sätzen der Theorie von H. A. Lorentz überein.[1]

Setzen wir nach dem Stefan-Boltzmann’schen Gesetze

,

so wird (vergl. (14)):

.

Die Konstante des Stefan-Boltzmann’schen Gesetzes ist also durch zu dividieren.

Die Energiedichte der wahren Strahlung ist:

;

sie hat also denselben Wert wie im ruhenden Hohlraume.

Die gesamte Energie ergibt sich aus (17); sie hat den Wert:

.
  1. Vergl. etwa M. Abraham, Theorie der Elektrizität, II, p. 282 (1905).
Empfohlene Zitierweise:

Friedrich Hasenöhrl: Zur Thermodynamik bewegter Systeme (Fortsetzung). Wien: Kaiserlich-königliche Hof- und Staatsdruckerei, 1908, Seite 213. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Zur_Thermodynamik_bewegter_Systeme_(Fortsetzung).djvu/7&oldid=2671152 (Version vom 5.5.2016)