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	Max Abraham: Theorie der Elektrizität, Zweiter Band: Elektromagnetische Theorie der Strahlung, Zweite Auflage

auch diejenigen von E. Cohn — die Ergebnislosigkeit dieser und vieler ähnlicher Versuche. Die Grundgleichungen von Minkowski lauten, wenn $l=ct$, $\mathfrak{w}=c\mathfrak{q}$ gesetzt wird: (Id) $\mathrm{curl}\ \mathfrak{H}-\frac{\partial4\pi\mathfrak{D}}{\partial l}=4\pi\left\{ \varrho\mathfrak{q}+\frac{i}{c}\right\}$ (IId) $\mathrm{curl}\ \mathfrak{E}+\frac{\partial\mathfrak{B}}{\partial l}=0$ (IIId) $\mathrm{div}\ 4\pi\mathfrak{D}=4\pi\varrho$ (IVd) $\mathrm{div}\ \mathfrak{B}=0$ Hierzu treten zwei Bedingungen, welche die Vektoren $\mathfrak{E,H,D,B}$ im bewegten Körpersystem $\Sigma$ miteinander verknüpfen. Sie ergeben sich, indem man aus den Gl. (15a — d) die dort mit $\mathfrak{E'H'}$ bezeichneten Vektoren eliminiert: (Vd) $4\pi\mathfrak{D}+[\mathfrak{qH}]=\epsilon\{\mathfrak{E+[qB]}\}$ (VId) $\mathfrak{B-[qE]}=\mu\{\mathfrak{H}-[\mathfrak{q}4\pi\mathfrak{D}]\}$ Wir vergleichen dieses System von Differentialgleichungen mit den Feldgleichungen der Elektronentheorie, die wir in § 48 in Lorentzscher Weise transformiert haben. Die Gleichungen (IId, IVd) entsprechen durchaus den Feldgleichungen (II, IV), nur daß an Stelle von $\mathfrak{e}$ und $\mathfrak{h}$ dort, hier die Vektoren $\mathfrak{E}$ und $\mathfrak{B}$ treten, die in § 28 als die Mittelwerte jener definiert worden waren. Aus der formalen Identität folgt ohne weiteres, daß die transformierten Gleichungen jetzt lauten: (II'd) $\mathrm{curl'}\ \mathfrak{E}'+\frac{\partial\mathfrak{B'}}{\partial l'}=0$ (IV'd) $\mathrm{div'}\ \mathfrak{B}'=0$ wofern die Vektoren $\mathfrak{E',B'}$ des Systemes $\Sigma'$ denen des Systemes $\Sigma$ durch die folgenden, den Gl. (256) entsprechenden Beziehungen zugeordnet werden: (264) $\begin{cases} \mathfrak{E}'_{x}=\mathfrak{E}_{x},\ \varkappa\mathfrak{E}'_{y}=\mathfrak{E}_{y}-\beta\mathfrak{B}_{z},\ \varkappa\mathfrak{E}'_{z}=\mathfrak{E}_{z}+\beta\mathfrak{E}_{y};\\ \mathfrak{B}'_{x}=\mathfrak{B}_{x},\ \varkappa\mathfrak{B}'_{y}=\mathfrak{B}_{y}+\beta\mathfrak{E}_{z},\ \varkappa\mathfrak{B}'_{z}=\mathfrak{B}_{z}-\beta\mathfrak{E}_{y}. \end{cases}$

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Max Abraham: Theorie der Elektrizität, Zweiter Band: Elektromagnetische Theorie der Strahlung, Zweite Auflage. Teubner, Leipzig 1908, Seite 390. Digitale Volltext-Ausgabe in Wikisource, URL: http://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:AbrahamElektromagnetismus1908.djvu/401&oldid=1672318 (Version vom 13.10.2011)