Elektrische Kraft Hertz:089

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft
Seite 89
<< Zurück	Vorwärts >>
fertig
Fertig! Dieser Text wurde zweimal anhand der Quelle Korrektur gelesen. Die Schreibweise folgt dem Originaltext.

 

5. Zwei elektrische Schwingungen.

satz zu den früheren Versuchen aus folgendem Grunde gewählt. Schon die ersten Versuche hatten gezeigt, dass die Funkenlänge in verschiedenen Punkten des secundären Leiters verschieden gross ausfiel, wenn auch der Leiter als Ganzes nicht aus seiner Lage gerührt wurde. Bei Wahl der Kreisform war nun das Anbringen der Funkenstrecke in den verschiedenen Punkten in einfachster Weise möglich. Es war nämlich, um diese Aenderung auf das bequemste vornehmen zu können, der Kreis drehbar auf einer Axe befestigt, welche durch seinen Mittelpunkt ging und senkrecht auf seiner Ebene stand. Diese Axe wurde in verschiedenen Holzgestellen in solcher Weise befestigt, wie es für die jedesmaligen Versuche nöthig war.

     Bei den gewählten Dimensionen war der secundäre Kreis sehr nahezu in Resonanz mit dem primären. Die genauere Abstimmung erfolgte durch kleine Metallbleche, welche zur Vermehrung der Capacität an den Polen angelöthet waren und bis zur Erreichung einer maximalen Funkenlänge vergrössert oder verkleinert wurden.

Zerlegung der auf den secundären Kreis wirkenden Kräfte.

     Wir nehmen an, dass in jedem Punkte die elektrische Kraft, ohne ihre Richtung zu verändern, als einfache periodische Function der Zeit hin und her schwankt; auch nehmen wir an, dass diese Schwankung in allen Punkten gleiche Phase habe. Wenigstens für die Nähe des primären Leiters trifft das zu, und wir beschränken uns zunächst auf die Nähe. Wir bestimmen einen Punkt des secundären Kreises durch seinen im Kreise gemessenen Abstand $s\,$ von der Funkenstrecke, und nennen ${\mathit {\Sigma }}\,$ die Componente der elektrischen Kraft, welche zu beliebiger Zeit im Punkte $s\,$ in der Richtung des Kreiselementes $ds\,$ wirkt. Dann ist ${\mathit {\Sigma }}\,$ eine Function von $s\,$, welche nach Durchlaufung der ganzen Kreislänge $S\,$ wieder zu ihrem Anfangswerthe zurückkehrt. Es giebt also eine Entwickelung von ${\mathit {\Sigma }}\,$ nach Kreisfunctionen, deren Anfang ist:

${\mathit {\Sigma }}=A+B\cos \;2\;\pi s/S+\ldots \ldots +B'\sin \;2\;\pi s/S+\ldots \ldots$

Die höheren Glieder berücksichtigen wir nicht. Sie bewirken, dass unsere Folgerungen nur angenähert gelten, insbesondere, dass in solchen Lagen, in welchen wir auf Verschwinden der Funken rechnen, doch noch schwache Funken auftreten. Doch