Elektrische Kraft Hertz:264

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft
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14. Grundgleichungen für bewegte Körper.

(2)

$\left\lbrace {\begin{aligned}X_{1}=&A(\gamma {\mathfrak {M}}-\beta {\mathfrak {N}}),\qquad &L_{1}=&A(\beta {\mathfrak {Z}}-\gamma {\mathfrak {Y}}),\\Y_{1}=&A(\alpha {\mathfrak {N}}-\gamma {\mathfrak {L}}),&M_{1}=&A(\gamma {\mathfrak {X}}-\alpha {\mathfrak {Z}}),\\Z_{1}=&A(\beta {\mathfrak {L}}-\alpha {\mathfrak {M}}),&N_{1}=&A(\alpha {\mathfrak {Y}}-\beta {\mathfrak {X}}),\end{aligned}}\right.$

wodurch wir dann für die $X_{2},Y_{2},Z_{2},L_{2},M_{2},N_{2}\,$ Gleichungen erhalten, welche aus den für $X,Y,Z,L,M,N\,$ bestehenden Gleichungen (1_a) und (1_b) durch Weglassung der zweiten und dritten Glieder der linken Seiten hervorgehen. Nun ist zunächst die Resultante der $X_{1}\ Y_{1}\ Z_{1}\,$ eine elektrische Kraft, welche auftritt, sobald ein Körper sich im magnetischen Felde bewegt. Sie steht senkrecht auf der Richtung der Bewegung und der Richtung der magnetischen Kraftlinien, es ist diejenige Kraft, welche in engerem Sinne als die durch Bewegung inducirte elektromotorische Kraft bezeichnet zu werden pflegt. Wir heben hervor, dass die Absonderung derselben aus der Gesammtkraft nach unseren Anschauungen schon deshalb eine physikalische Bedeutung nicht haben kann, weil dieser Anschauung die Vorstellung widerspricht, als könne das magnetische Feld als solches im Inneren eines Körpers eine relative Bewegung gegen denselben besitzen. Ein Gegenstück der Kraft $X_{1}\ Y_{1}\ Z_{1}\,$ ist die Kraft $L_{1}\ M_{1}\ N_{1},\,$ welche sich in einem Nichtleiter bemerkbar machen muss, sobald derselbe durch die Kraftlinien eines elektrischen Feldes bewegt wird; dieselbe ist noch durch keine Erfahrung bestätigt und fehlt in der älteren Elektrodynamik.

     Wenden wir weiter unsere Aufmerksamkeit der Resultanten der $L_{2}\ M_{2}\ N_{2}\,$ zu und denken uns zu dem Zwecke die allgemeinen Lösungen der für diese Grössen bestehenden Gleichungen dargestellt als Functionen der Grössen

$u,d{\mathfrak {X}}/dt,\alpha (d{\mathfrak {X}}/dx+d{\mathfrak {Y}}/dy+d{\mathfrak {Z}}/dz){\text{ etc.}}$

Setzen wir diese letzteren Grössen in den Functionen sämmtlich gleich Null, so bleibt ein erster Theil der Kraft übrig, welcher nicht von elektrodynamischen Ursachen herrührt. Seine Componenten besitzen nothwendigerweise ein Potential, er stellt diejenige Fernkraft dar, welche nach der älteren Anschauung von magnetischen Massen ausgeht. Ein zweiter Theil der Kraft wird gegeben durch denjenigen Theil der Functionen, welcher zugleich und nur zugleich mit den $u,v,w\,$ verschwindet. Er enthält die magnetische Fernkraft, welche von den eigentlichen elektrischen Strömen auszugehen scheint. Den ganzen elektrodynamischen