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	Friedrich Hasenöhrl: Zur Theorie der Strahlung in bewegten Körpern

sich die schwarze Fläche in positivem oder negativem Sinne bewegt. Nur die wahre relative Strahlung stammt aus dem Wärmevorrat des bewegten Körpers, wodurch unsere Terminologie gerechtfertigt werden mag.

Die Differenz zwischen der totalen und der wahren relativen Strahlung wollen wir die scheinbare relative Strahlung nennen.

Die Beziehung zwischen der absoluten und der totalen relativen Strahlung ergibt sich aus rein geometrischen Betrachtungen. Da die Dichte der Strahlungsenergie eine skalare Größe ist, hat sie natürlich für beide Bezugssysteme denselben Wert. Haben wir also mit paralleler Strahlung zu tun, so verhält sich die absolute Strahlung zur totalen relativen wie $c:c'$.

Betrachten wir nun ein Strahlenbündel, dessen absolute Strahlenrichtungen mit ${\mathfrak {w}}$ Winkel einschließt, deren Größe zwischen $\varphi$ und $\varphi +d\varphi$ liegt, und ist die absolute Strahlung dieses Bündels etwa durch $2\pi \ J\ sin\varphi \ d\varphi$ gegeben, so ist die entsprechende totale Relativstrahlung nach obigem $2\pi \ J\ sin\varphi \ d\varphi \ c'/c$; schreiben wir dies in der Form $2\pi \ J'\ sin\psi \ d\psi$, so ist entsprechend Gleichung (9):

(10)	$J'=J{\frac {c'^{3}}{c^{3}\cos \alpha }}.$

Betrachten wir also eine beliebige zerstreute Strahlung, so verhalten sich die „Strahlungsintensitäten“ der absoluten und der totalen relativen Strahlung wie $1:c'^{3}/c^{3}\ \cos \alpha$; die Dichten der Strahlung, welche sich im absoluten und relativen Strahlengange in der Einheit des Öffnungswinkels bewegen, verhalten sich wie

(11)	${\frac {J}{c}}:{\frac {J'}{c'}}=1:{\frac {c'^{2}}{c^{2}\cos \alpha }}.$

Fig. 2.

Wir wollen nun daran gehen, die Beziehung zwischen der totalen und wahren relativen Strahlung aufzusuchen. Zu diesem Zwecke betrachten wir einen zylindrischen Hohlraum $R$, dessen Basisflächen $A$ und $B$ zwei schwarzen Körpern angehören sollen, während die Mantelfläche des Zylinders, sowie die äußere Begrenzung der beiden schwarzen Körper nach innen vollkommen spiegelnde Flächen sein sollen. Der Querschnitt des Raumes $R$ sei gleich 1; seine Höhe gleich $h$. Sowohl der Raum $R$ als auch der Außenraum soll ganz frei von ponderabler

Empfohlene Zitierweise:
Friedrich Hasenöhrl: Zur Theorie der Strahlung in bewegten Körpern. Leipzig: Johann Ambrosius Barth, 1904, Seite 350. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Zur_Theorie_der_Strahlung_in_bewegten_K%C3%B6rpern.djvu/7&oldid=- (Version vom 1.8.2018)